نمایش مبدأ برای قفل کشندی

[[پرونده:Tidal locking of the Moon with the Earth.gif|بندانگشتی|300px| '''قفل جزر و مدی در گردش ماه به دور زمین''' نمایش دست چپ: پی‌آمد چرخش ماه گرد محور خود و همزمانی آن با پیمودن مدارش به دور زمین (صرف نظر از تأثیر لیبراسیون [[رخ گردی]]) همیشگی ماندن یک سوی از ماه به سوی زمین است.
نمایش دست راست: نباید پنداشت که ماه به دور خود نمی‌چرخد. اگر ماه گردش محوری نداشت نمی‌توانست نیمهٔ پنهان خود را در همه جای زمین همواره از دید بینندگان پنهان نگاه دارد.]]
[[پرونده:Pluto-Charon System.gif|300px|بندانگشتی|نمایش گردش هماهنگ جرم فرانپتونی [[پلوتو]] به دور یک نقطه خارج از خود در اثر قفل جزر و مدی دوجانبه (متقابل) با [[شارون (قمر)|شارون]]]]

'''قفل کشندی''' {{به انگلیسی|Tidal locking}} یا '''قفل گرانشی''' {{به انگلیسی|gravitational locking}} زمانی پیش می‌آید که در اثر شیب [[نیروی کشندی]]، یک کره یا [[جرم آسمانی]] همیشه به سوی کره یا جرم آسمانی دیگری رو کرده باشد. آشناترین نمونهٔ این پدیده همبستگی جزر و مدی کنونی [[ماه]] نسبت به [[زمین]] است. چنین گردشی را [[گردش هماهنگ]] {{به انگلیسی|synchronous rotation}} می‌گویند. به بیان ساده تر پدیده‌ی قفل شدگی هنگامی روی می‌دهد که یک سیاره یا قمر به دلیل قرار گرفتن در فاصله نزدیک به منبع گرانشی خود – مانند سیاره بزرگتر یا ستاره مادر- چرخش وضعی و انتقالی کاملا مساوی پیدا می کندویک سمت سیاره یا قمر به سمت منبع گرانشی قفل می‌شود و طرف دیگر همیشه رو به فضا خواهد بود.

جرم آسمانی درگیر در این قفل برای هر بار گشتن به گرد محور خود ناچار به پیمودن یک دور کامل (در نمونهٔ نسبتی ۱ به ۱) گرداگرد سیاره یا جرم همتا دراین وابستگی است.

در [[منظومهٔ شمسی]] پدیدهٔ قفل جزر و مدی جریان نادری نیست. نشان داده شده که بسیاری از قمرهای [[مشتری]]، [[کیوان]]، [[اورانوس]] و [[نپتون]] هم در این وابستگی گرفتارند و گمان بر این است که بسیاری دیگر هم در رابطه با سیارهٔ مادر در شرایط قفل جزر و مدی باشند.

در آغاز بیشتر این جرم سبک‌تر است که گرفتار و ناچار به پیروی از جرم سنگین‌تر می‌شود. با گذشت زمان هر دو در این تنش به یک‌دیگر وابسته می‌شوند. نزدیکی بیشتر و تفاوت جرمی کمتر میان این دو، این زمان را کوتاه‌تر می‌کند و نیز؛ دوری بیشتر و تفاوت جرمی بالاتر، زمان کامل شدن این وابستگی را درازتر خواهد کرد.

اخترشناسان بر این باورند که [[ستاره دوتایی|ستاره‌های دوتایی]] نزدیک به هم نیز پدیدهٔ گردش هماهنگ را نسبت به یک‌دیگر تجربه می‌کنند.

قفل کشندی باعث می‌شود که در [[عطارد]] و [[زهره]]، طول روز از طول سال بیشتر باشد.<ref>{{یادکرد وب|عنوان=Why is a day on Venus longer than a year? The atmosphere may be to blame.|نشانی=https://www.space.com/venus-atomphere-slows-down-rotation|وبگاه=Space.com|تاریخ=2022-04-28|بازبینی=2023-11-29|کد زبان=en|نام=Scott Dutfield|نام خانوادگی=published|archive-date=۲۴ نوامبر ۲۰۲۳|archive-url=https://web.archive.org/web/20231124110749/https://www.space.com/venus-atomphere-slows-down-rotation|dead-url=no}}</ref>

== وقوع ==
=== قمر زمین ===
[[پرونده:Lunation animation April 2007.gif|بندانگشتی|رخ‌گردی باعث تغییر در بخشی از سمت قابل مشاهده ماه از زمین می‌شود.]]
چرخش ماه و تناوب‌های مداری زمین به صورت جزر و مدی با یکدیگر قفل می‌شوند، بنابراین همیشه همان نیمکره ماه دیده می‌شود. [[سمت پنهان ماه]] نخستین بار در سال ۱۹۵۹ توسط کاوشگر ''[[لونا ۳]]'' [[اتحاد جماهیر شوروی|شوروی]] عکس‌برداری شد.<ref>{{cite web|title=Oct. 7, 1959 – Our First Look at the Far Side of the Moon|url=http://www.universetoday.com/105326/oct-7-1959-our-first-look-at-the-far-side-of-the-moon/|website=Universe Today|date=2013-10-07|access-date=۲ دسامبر ۲۰۲۳|archive-date=۱۲ اوت ۲۰۲۲|archive-url=https://web.archive.org/web/20220812035122/https://www.universetoday.com/105326/oct-7-1959-our-first-look-at-the-far-side-of-the-moon/|dead-url=no}}</ref>

وقتی زمین از ماه رصد می‌شود، به نظر نمی‌رسد که زمین در آسمان حرکت کند. در همان مکان باقی می‌ماند در حالی که تقریباً تمام سطح خود را در حین چرخش بر محور خود نشان می‌دهد.<ref>{{Cite web|last=Cain|first=Fraser|date=2016-04-11|title=When Will Earth Lock to the Moon?|url=https://www.universetoday.com/128350/will-earth-lock-moon/|access-date=2020-08-03|website=Universe Today|language=en-US|archive-date=۲۸ مه ۲۰۲۲|archive-url=https://web.archive.org/web/20220528015905/https://www.universetoday.com/128350/will-earth-lock-moon/|dead-url=no}}</ref>

علیرغم اینکه دوره‌های چرخشی و مداری ماه دقیقاً قفل شده‌اند، ممکن است حدود ۵۹ درصد از سطح ماه با مشاهده‌های مکرر از زمین به دلیل پدیده‌های [[رخ‌گردی]] و [[اختلاف‌منظر]] مشاهده شود. رخ‌گردی در درجه اول به دلیل تغییر سرعت مداری ماه به دلیل [[خروج از مرکز مداری|خروج از مرکز مدار]] آن ایجاد می‌شود: این اجازه می‌دهد تا حدود ۶ درجه بیشتر در امتداد محیط آن از زمین دیده شود. اختلاف منظر یک اثر هندسی است: در سطح زمین، ناظران از خطی که از طریق مراکز زمین و ماه می‌گذرد، منحرف می‌شوند، این حدود °۱ اختلاف در سطح ماه است که می‌تواند در اطراف ماه هنگام مقایسه مشاهده‌های انجام شده در طول طلوع و غروب ماه دیده شود.<ref>{{cite book
 | title=The Moon and How to Observe It
 | first=Peter
 | last=Grego
 | year=2006
 | pages=47–50
 | isbn=978-1-84628-243-0
 | publisher=Springer London
 | url=https://books.google.com/books?id=0wh5HABxVksC&pg=PA48
 | access-date=۲ دسامبر ۲۰۲۳
 | archive-date=۲۱ اکتبر ۲۰۲۳
 | archive-url=https://web.archive.org/web/20231021104054/https://books.google.com/books?id=0wh5HABxVksC&pg=PA48
 | dead-url=no
 }}</ref>در این وضعیت، یک نیمکره قمر همیشه در جهت گردش آن قرار دارد و نیمکره دیگر در خلاف جهت. اکثر قمرهای منظومه شمسی گردش رخ گرد دارند.کره ماه تنها جرم نجومی موجود در منظومه شمسی نیست که این اتفاق برایش می افتد. بلکه تمام اقمار بزرگ و اصلی سیاره های مشتری و زحل نیز همواره فقط یک روی خود را به مادرشان نشان می دهند

== مقیاس زمانی ==
با استفاده از فرمول زیر می‌توان تخمینی از زمان قفل شدن یک جسم به صورت جزر و مدی به‌دست‌آورد:<ref>{{cite journal | author= B. Gladman| display-authors= etal| title= ''Synchronous Locking of Tidally Evolving Satellites''| journal= Icarus| date= 1996| volume= 122| issue= 1| pages= 166–192 | doi = 10.1006/icar.1996.0117| bibcode=1996Icar..122..166G| doi-access= free}} (See pages 169–170 of this article. Formula (9) is quoted here, which comes from S. J. Peale, ''Rotation histories of the natural satellites'', in {{cite book | editor= J. A. Burns | title= ''Planetary Satellites''| date= 1977| publisher= University of Arizona Press |pages= 87–112| location= Tucson}})</ref>

:<math>
t_{\text{lock}} \approx \frac{\omega a^6 I Q}{3 G m_p^2 k_2 R^5}
</math>

که:
* <math>\omega\,</math> نرخ چرخش اولیه است که بر حسب [[رادیان]] [[رادیان بر ثانیه|بر ثانیه]] بیان می‌شود،
* <math>a\,</math> [[نیم‌قطر بزرگ و نیم‌قطر کوچک]] حرکت قمر به دور سیاره است (با میانگین فاصله [[اوج و حضیض|اوج]] و [[اوج و حضیض|حضیض]] ارائه می‌شود)،
* <math>I\,</math> <math>\approx 0.4\; m_s R^2</math> [[گشتاور لختی]] قمر است که در آن <math>m_s</math> جرم قمر است و <math>R</math> شعاع متوسط قمر است،
* <math>Q\,</math> تابع اتلاف قمر است،
* <math>G\,</math> [[ثابت گرانش]] است،
* <math>m_p\,</math> جرم سیاره است (یعنی جسمی که به دور آن می‌چرخد) و
* <math>k_2\,</math> عدد عشق جزر و مدی قمر است.

<math>Q</math> و <math>k_2</math> به‌طور کلی بسیار ضعیف شناخته شده‌اند به جز ماه که <math>k_2
Q=0.0011</math> دارد. برای یک تخمین تقریبی، معمولاً <math>Q \approx 100</math> در نظر گرفته می‌شود (شاید محافظه‌کارانه، زمان قفل شدن بیش از حد تخمین زده شود)، و
:<math>
k_2 \approx \frac{1.5}{1+\frac{19\mu}{2\rho g R}},
</math>
که:
* <math>\rho\,</math> چگالی قمر است
* <math>g\approx Gm_s/R^2</math> گرانش سطحی قمر است
* <math>\mu\,</math> سختی قمر است. این را می‌توان تقریباً ۳{{e|۱۰}} N·m<sup>−۲</sup> برای اجرام سنگی و ۴{{e|۹}} N·m<sup>−۲</sup> برای اجسام یخی در نظر گرفت.

حتی دانستن اندازه و چگالی قمر پارامترهای زیادی را باقی می‌گذارد که باید تخمین زده شوند (به ویژه ''&omega;'' ,''Q'' و ''&mu;'')، به طوری که انتظار می‌رود هر زمان قفل محاسبه‌شده به‌دست‌آمده، حتی تا فاکتورهای ده، نادرست باشد. علاوه بر این، در طول فاز قفل جزر و مد، محور نیمه اصلی <math>a</math> ممکن است به‌طور قابل توجهی با آنچه امروزه مشاهده می‌شود به دلیل [[شتاب جزر و مدی]] بعدی متفاوت باشد، و زمان قفل شدن به این مقدار بسیار حساس است.

از آنجایی که عدم قطعیت بسیار زیاد است، فرمول‌های فوق را می‌توان ساده‌تر کرد تا فرمول کمی دست و پاگیر به دست آورد. با فرض کروی بودن قمر، <math>k_2\ll1\, , Q = 100</math>، و حدس زدن یک دور در هر ۱۲ ساعت در حالت غیرقفلی اولیه معقول است (اکثر [[سیارک]]‌ها دوره‌های چرخشی بین حدود ۲ ساعت تا حدود ۲ روز دارند)

:<math>
t_{\text{lock}} \approx 6\ \frac{a^6R\mu}{m_sm_p^2} \times 10^{10}\ \text{years},
</math><ref>{{cite book
 | title=Planetary Habitability And Stellar Activity
 | first=Arnold
 | last=Hanslmeier
 | date=2018
 | page=99
 | isbn=9789813237445
 | publisher=World Scientific Publishing Company
 | url=https://books.google.com/books?id=plZoDwAAQBAJ&pg=PA99
 | access-date=2023-03-19
 | archive-date=2023-10-04
 | archive-url=https://web.archive.org/web/20231004190153/https://books.google.com/books?id=plZoDwAAQBAJ&pg=PA99
 | dead-url=no
 }}</ref>

با جرم بر حسب کیلوگرم، فواصل بر حسب متر و <math>\mu</math> بر حسب نیوتن بر [[متر مربع]]. <math>\mu</math> را می‌توان تقریباً ۴{{e|۱۰}} N·m<sup>−۲</sup> برای اجرام سنگی و ۴{{e|۹}} N·m<sup>−۲</sup> برای اجسام یخی در نظر گرفت.

وابستگی بسیار شدیدی به محور نیمه اصلی وجود دارد <math>a</math>.

برای قفل کردن یک جسم اولیه به قمر خود، مانند مورد پلوتون، پارامترهای قمر و بدنه اولیه را می‌توان با هم عوض کرد.

یک نتیجه این است که با وجود برابری چیزهای دیگر (مانند <math>Q</math> و <math>\mu</math>)، یک ماه بزرگ سریعتر از یک ماه کوچکتر در همان فاصله مداری از سیاره قفل می‌شود زیرا <math>m_s\,</math> به اندازه مکعب شعاع قمر <math>R</math> رشد می‌کند. نمونه احتمالی آن در منظومه زحل است، جایی که [[هایپریون (قمر)|هایپریون]] به صورت جزر و مدی قفل نیست، در حالی که [[یاپتوس (قمر)|یاپتوس]] بزرگتر که در فاصله دورتری می‌چرخد، قفل است. با این حال، این واضح نیست زیرا هایپریون همچنین حرکت قوی از [[تیتان]] مجاور را تجربه می‌کند، که چرخش آن را مجبور به هرج و مرج می‌کند.

فرمول‌های بالا برای مقیاس زمانی قفل ممکن است با دستورهای بزرگی خاموش باشند، زیرا وابستگی فرکانس <math>k_2/Q</math> را نادیده می‌گیرند. مهم‌تر از آن، آنها ممکن است برای باینری‌های چسبناک (ستاره‌های دوتایی، یا سیارک‌های دوتایی که قلوه سنگ هستند) قابل استفاده نباشند، زیرا دینامیک چرخش مدار چنین اجسامی عمدتاً با گران‌روی آنها تعریف می‌شود، نه سفتی.<ref>{{Cite journal|bibcode=2015AJ....150...98E |author=Efroimsky, M. |title=Tidal Evolution of Asteroidal Binaries. Ruled by Viscosity. Ignorant of Rigidity. |journal=The Astronomical Journal |id=98 |date=2015 | volume=150 |issue=4 |doi=10.1088/0004-6256/150/4/98 |arxiv = 1506.09157 | pages=12 |s2cid=119283628}}</ref>

== پلوتو و تاو گاوران ==
نمونهٔ نادر این پدیده در منظومهٔ شمسی، گردش هماهنگ جرم فرانپتونی [[پلوتو]] سیارهٔ پیشین و یکی از بزرگ‌ترین اعضای شناخته شدهٔ [[کمربند کویپر]] امروز با ماه بزرگش [[شارون (قمر)|شارون]] است. این دو به شکل دوجانبه رو در روی هم قفل جزر و مدی را تجربه می‌کنند.فضانوردان نام این واقعه را که به دلیل مبادلات و بر هم کنش های گرانشی و جاذبه ای میان اجرام مختلف نجومی رخ می دهد  قفل یا انسداد گرانشی گذاشته اند

وارونهٔ این پدیده هم در بیرون از منظومهٔ شمسی دیده شده که می‌تواند نادر باشد. ستارهٔ [[تاو گاوران]]<ref>Walker, G. A. H. et al. (2008). "MOST detects variability on tau Bootis possibly induced by its planetary companion". Astronomy and Astrophysics 482 (2): 691–697. arXiv:0802.2732</ref> و سیارهٔ غول پیکرش در [[گاوران|صورت فلکی گاوران]]<ref name="space.com"/> در فاصلهٔ ۵۰ سال نوری از منظومهٔ شمسی جا دارند. این سیاره توانسته ستاره‌اش را در قفل جزر و مدی خود گرفتار و ناچار گرداند که همیشه رو در روی این سیاره - پیرو گردش هر ۳٫۳ روز آن سیاره باشد. این نخستین مورد در نوع خود بوده و با بهره‌وری از گزینهٔ تلسکوپی نوسانات میکروسکوپی ستارگان یا [[تلسکوپ موست]] [[:en:MOST (satellite) |MOST]] به بودن و چگونگی رفتارش پی برده شده‌است.<ref name="space.com">{{یادکرد وب |نشانی=http://www.space.com/scienceastronomy/050523_star_tide.html |عنوان=SPACE.com - Role Reversal: Planet Controls a Star<!-- Bot generated title --> |بازبینی=۳ مارس ۲۰۱۵ |archive-date=۴ اوت ۲۰۰۸ |archive-url=https://web.archive.org/web/20080804180104/http://www.space.com/scienceastronomy/050523_star_tide.html |dead-url=no}}</ref>

== منابع ==
{{پانویس|چپ‌چین=بله|۲}}
* {{یادکرد ویکی|عنوان = Tidal locking|پیوند = https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Tidal_locking&oldid=647252909|زبان = en| بازیابی = ۳۰ نوامبر ۲۰۲۳}}

{{ستاره‌شناسی-خرد}}

[[رده:مدارها (سیاره)]]
[[رده:مقاله‌های ایجاد شده توسط ایجادگر]]
[[رده:مکانیک سماوی]]